-die grafisch diskutiert werden kann. Man findet L"osungen $m \neq 0$ wenn die Anfangssteigung der linken Seite der Gleichung gr"o"ser $1$ ist. F"ur die kritische Temperatur gilt somit $\frac{\partial (\tanh (\beta Jm))}{\partial m} = 1$.
-\\
-\setlength{\unitlength}{2cm}
-\begin{picture}(6,4)(-3,-2)
- \put(0,0){\line(1,1){1}}
- \put(0,0){\line(-1,-1){1}}
- \put(-2.5,0){\vector(1,0){5}}
- \put(2.7,-0.1){$m$}
- \put(0,-1.5){\vector(0,1){3}}
- \multiput(-2.5,1)(0.4,0){13}{\line(1,0){0.2}}
- \multiput(-2.5,-1)(0.4,0){13}{\line(1,0){0.2}}
- \put(0.2,1.4){$f(m)$}
- \qbezier(0,0)(0.6,0.9)(2,0.9640)
- \qbezier(0,0)(-0.6,-0.9)(-2,-0.9640)
-\end{picture}
-\\
-Man findet also einen Phasen"ubergang unabh"angig von der Gitterdimension. Die folgende exakte L"osung des eindimensionalen Isingmodells widerspricht dem, ist jedoch typisch f"ur alle klassischen Theorien (Bsp: Landau-Theorie).
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
+\begin{itemize}
+\item L"osung: $m \neq 0 \longleftrightarrow \frac{\partial (\tanh (\beta Jm))}{\partial m} > 1$
+\item kritische Temperatur: $\frac{\partial (\tanh (\beta Jm))}{\partial m} = 1$ f"ur $m=0$
+\end{itemize}
+% \setlength{\unitlength}{2cm}
+% \begin{picture}(6,4)(-3,-2)
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+% \put(2.7,-0.1){$m$}
+% \put(0,-1.5){\vector(0,1){3}}
+% \multiput(-2.5,1)(0.4,0){13}{\line(1,0){0.2}}
+% \multiput(-2.5,-1)(0.4,0){13}{\line(1,0){0.2}}
+% \put(0.2,1.4){$f(m)$}
+% \qbezier(0,0)(0.6,0.9)(2,0.9640)
+% \qbezier(0,0)(-0.6,-0.9)(-2,-0.9640)
+% \end{picture}
+% \\
+\includegraphics[width=08cm,clip,draft=no]{meanfield_mag.eps}
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
+\begin{itemize}
+\item Phasen"ubergang unabh"angig von Gitterdimension
+\item Widerspruch zu exakter $d=1$ L"osung
+\item Typisch f"ur alle klassischen Theorien (Bsp: Landau-Theorie)
+\end{itemize}
+\end{slide}