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diff --git a/ising/ising.tex b/ising/ising.tex
index a744658..b239660 100644
--- a/ising/ising.tex
+++ b/ising/ising.tex
@@ -52,7 +52,7 @@ Mit einem Phasen"ubergang verbunden ist ein kritischer Bereich einer Variablen,
 \end{itemize}
 
 \section{Kritische Exponenten}
-In der N"ahe eines Phasen"ubergangs beobachtet man das gewisse physikalische Gr"oe"sen Potenzgesetzen gehorchen. Diese Exponenten beschreiben wie die physikalischen Gr"o"sen nahe $T_C$ divergieren.
+In der N"ahe eines Phasen"ubergangs beobachtet man das gewisse physikalische Gr"o"sen Potenzgesetzen gehorchen. Diese Exponenten beschreiben wie die physikalischen Gr"o"sen nahe $T_C$ divergieren.
 \begin{itemize}
 \item Magnetisierung $M \sim |T-T_C|^\beta$
 \item spezifische Wa"rmekapazit"at $c \sim |T-T_C|^\alpha$
@@ -75,11 +75,9 @@ Modellannahmen:
 \end{itemize}
 Dann lautet die Hamilton-Funktion:
 \[
- H = - \sum_{(i,j)} J_{ij} S_i S_j - \mu B_0 \sum_i S_i \, \textrm{, mit}
-\]
-\[
-(i,j) = \textrm{n"achste Nachbarn im Gitter,} \qquad \vec{B} = (0,0,B_0)
+ H = - \sum_{(i,j)} J_{ij} S_i S_j - \mu B_0 \sum_i S_i \qquad (i,j) = \textrm{n"achste Nachbarn im Gitter,} \quad \vec{B} = (0,0,B_0)
 \]
+\newpage
 Man erahnt: ($J > 0$, \, Ferromagnet)
 \begin{itemize}
 \item $T \to 0$: \\ $\longrightarrow \textrm{Zustand niedriger Energie} \longrightarrow \textrm{Spins gleich ausgerichtet}$ \\ $\longrightarrow \textrm{hohe Magnetisierung}$
@@ -133,7 +131,7 @@ die grafisch diskutiert werden kann. Man findet L"osungen $m \neq 0$ wenn die An
 % \end{picture}
 % \\
 
-\includegraphics[width=12cm,clip,draft=no]{meanfield_mag}
+\includegraphics[width=12cm,clip,draft=no]{meanfield_mag.tif}
 
 Man findet also einen Phasen"ubergang unabh"angig von der Gitterdimension. Die folgende exakte L"osung des eindimensionalen Isingmodells widerspricht dem, ist jedoch typisch f"ur alle klassischen Theorien (Bsp: Landau-Theorie).
 
@@ -267,7 +265,7 @@ F"ur $T=0$ kann obere Approximation nicht mehr verwendet werden, da gilt:
 \[ 
  \lim_{T \rightarrow 0} \frac{\lambda_+}{\lambda_-}=1
 \]
-Mann kann zeigen, da"s bei $B_0=T=0$ ein Phasen"ubergang liegt (Korrelationsl"ange geht gegen unendlich), und eine spontane Magnetisierung existiert. Kritische Exponenten:
+Man kann zeigen, da"s bei $B_0=T=0$ ein Phasen"ubergang liegt (Korrelationsl"ange geht gegen unendlich), und eine spontane Magnetisierung existiert. Kritische Exponenten:
 \[
  \alpha = 1 \qquad \beta = 0 \qquad \gamma = 1
 \]
@@ -405,8 +403,8 @@ Der Pseudocode eines Programms k"onnte nun wie folgt aussehen:
  \begin{itemize}
   \item Traveling Salesman Problem:
    \begin{itemize}
-   \item \dq Aufheizen \dq des Systems, Wegstrecken bekommen gleiche Gewichtung
-   \item \dq Abk"uhlen \dq des Systems, Zustand niedrigster Energie stellt sich ein, der ideale Weg?
+   \item \dq Aufheizen\dq{} des Systems, Wegstrecken bekommen gleiche Gewichtung
+   \item \dq Abk"uhlen\dq{} des Systems, Zustand niedrigster Energie stellt sich ein, der ideale Weg?
    \end{itemize}
   \item Ged"achtnis:
   \begin{itemize}