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diff --git a/nlsop/diplom/simulation.tex b/nlsop/diplom/simulation.tex
index 17785f4..64e14ad 100644
--- a/nlsop/diplom/simulation.tex
+++ b/nlsop/diplom/simulation.tex
@@ -1,9 +1,72 @@
 \chapter{Simulation}
 
+  Im Folgenden soll die Implementation der Monte-Carlo-Simulation nach dem vorangegangen Modell diskutiert werden.
+  Ziel der Simulation ist die Verifizierung des Modells anhand der experimentellen Ergebnisse die in Abbildung \ref{img:xtem_img} vorliegen.
+  Die genauen Daten sind:
+  \begin{itemize}
+    \item Energie: $E=180 keV$
+    \item Dosis: $D = 4,3 \times 10^{17} cm^{-2}$
+    \item Temperatur: $T = 150 ^{\circ} \mathrm{C}$
+    \item Imlantationswinkel: $\alpha = 7 ^{\circ}$
+    \item Ion/Target Kombination: $C^+ \rightarrow Si (100)$
+  \end{itemize}
+  Anzumerken ist, dass es zwei Versionen der Simulation gibt, die unterschiedliche Tiefenbereiche abdecken.
+  Diese unterscheiden sich in einigen Punkten, was den Simualtionsalgorithmus betrifft.
+  Darauf wird in einem gesonderten Abschnitt genauer eingegangen.
+  Der Simulationsalgorithmus wird erkl"art und die dazu ben"otigten Annahmen und Informationen aus {\em TRIM} Ergebnissen werden besprochen.
+  Das Kapitel schliesst mit dem Test der verwendeten Zufallszahlen und dem Ablaufschema der Simulation.
+
   \section{Annahmen der Simulation}
 
+    \subsection{Unterteilung des Targets}
+
+    Wie in Abbildung \ref{img:sim_gitter} zu sehen ist, wird das Target in W"urfel mit Seitenl"ange $a = 3 nm$ zerlegt.
+    \begin{figure}[h]
+    \includegraphics[width=12cm]{gitter_oZ.eps}
+    \caption{Unterteilung des Targets in W"urfel mit $3 nm$ Kantenl"ange. Jedes Volumen ist entwerder amorph (rot) oder kristallin (blau) und protokolliert die lokale Kohelnstoffkonzentration}
+    \label{img:sim_gitter}
+    \end{figure}
+    Die Anzahl der W"urfel in $x$, $y$ und $z$ Richtung sind frei einstellbar.
+    Ein solches Volumen kann durch den Ortsvektor $\vec{r}(k,l,m)$, wobei $k$, $l$ und $m$ ganze Zahlen sind, addressiert werden.
+    Jeder W"urfel hat entweder den Zustand amorph (rot) oder ist kristallin (blau).
+    Die lokale Anzahl der implantierten Kohlenstoffatome wird ebenfalls protokolliert.
+
     \subsection{Amorphisierung und Rekristallisation}
 
+    Nach dem in Kapitel \ref{chapter:modell} vorgestellten Modell gibt es drei zur Amorphisierung beitragende Mechanismen.
+    Eine lokale Wahrscheinlichkeit f"ur die Aamorphisierung $p_{c \rightarrow a}$ eines beliebigen kristallinen Volumens $\vec{r}$ setzt sich aus den drei Einzelwahrscheinlichkeiten f"ur die
+    \begin{itemize}
+      \item \textcolor[rgb]{0,1,1}{ballistische}
+      \item \textcolor{red}{kohlenstoffinduzierte}
+      \item \textcolor[rgb]{0.5,0.25,0.12}{spannungsinduzierte}
+    \end{itemize}
+    Amorphisierung zusammen.
+    Sie wird wie folgt berechnet:
+    \begin{equation}
+    p_{c \rightarrow a}(\vec r) = \textcolor[rgb]{0,1,1}{p_{b}} + \textcolor{red}{p_{c} \, c_{Kohlenstoff}(\vec r)} + \textcolor[rgb]{0.5,0.25,0.12}{\sum_{amorphe \, Nachbarn} \frac{p_{s} \, c_{Kohlenstoff}(\vec{r'})}{(\vec r - \vec{r'})^2}}
+    \label{eq:p_ca_local}
+    \end{equation}
+
+    Die ballistische Amorphisierung besteht nur aus der Konstanten $p_b$.
+    Sie ist unabh"angig vom Ort und somit ein konstanter Beitrag f"ur jedes Volumen.
+    Sie hat keine Einheit.
+    Wieso dieser Beitrag in dieser Art sinnvoll ist, wird in Abschnitt \ref{subsection:parse_trim_coll} gekl"art.
+
+    Die Wahrscheinlichkeit f"ur die kohlenstoffinduzierte Amorphisierung wird proportional zur lokalen Kohlenstoffkonzentration $c_{Kohlenstoff}$ angenommen.
+    $p_c$ ist die dazugeh"orige Proportionalit"atskosntante und hat demnach die Einheit $[p_c] = m^3$.
+
+    Der Beitrag der Druckspannungen setzt sich aus den einzelnen Beitr"agen amorpher Gebiete in der selben Ebene, da nur diese Spannungen aus"uben, zusammen.
+    Dabei ist der Wahrscheinlichkeitsbeitrag eines amorphen Volumens $\vec{r'}$ auf das Volumen $\vec{r}$ wieder proprtional zur lokalen Kohlenstoffkonzentration in $\vec{r'}$.
+    Dies ist offensichtlich, denn je mehr Kohlenstoff in dem Volumen, das auf Grund der Dichtereduktion in dem amoprhen Gebiet vorhanden ist, desto groesser die ausgehende Spannung auf die Umgebung.
+    Gleichzeitig ist der Beitrag indirekt proportional zum Abstandsquadrat $(\vec r - \vec{r'})^2$, da der Druck (Druck = Kraft pro Fl"ache) quadratisch mit der Entfernung abf"allt.
+    $p_s$ ist wieder Proportionalit"atskonstante und hat somit die Einheit $[p_s] = m^5$.
+
+    Die Rekristallisationswahrscheinlichkeit $p_{a \rightarrow c}$ amorpher Gebiete wird zun"achst vereinfacht als
+    \begin{equation}
+    
+    \end{equation}
+    angenommen.
+    
     \subsection{Diffusion}
 
     \subsection{Sputtern}
@@ -13,8 +76,7 @@
     \subsection{Implantationsprofil und nukleare Bremskraft}
 
     \subsection{Durchschnittliche Anzahl der St"o"se der Ionen und Energieabgabe}
-
-  \section{Simulierte Tiefenbereiche}
+    \label{subsection:parse_trim_coll}
 
   \section{Simulationsalgorithmus}
 
@@ -24,5 +86,9 @@
 
     \subsection{Diffusion und Sputtern}
 
+  \section{Simulierte Tiefenbereiche}
+
+  \section{Test der Zufallszahlen}
+
   \section{Ablaufschema}