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diff --git a/nlsop/nlsop.tex b/nlsop/nlsop.tex
index 68ff6a6..91c1923 100644
--- a/nlsop/nlsop.tex
+++ b/nlsop/nlsop.tex
@@ -30,6 +30,8 @@
 
 \begin{document}
 
+\extraslideheight{5in}
+
 \begin{slide}
 \maketitle
 \end{slide}
@@ -46,7 +48,7 @@
 \subsection{Abbremsung von Ionen}
 Abbremsung der Ionen durch:
 \begin{itemize}
- \item inelastische Streuung an Targetelktronen
+ \item inelastische Streuung an Targetelektronen
  \item elastische Streuung an Atomkernen des Targets
 \end{itemize}
 Energieverlust der Ionen durch obere Bremsprozesse.\\
@@ -54,7 +56,7 @@ Diese sind unabh"angig voneinander.
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
-\subsubsection{Bremsquerschnitt}
+\slideheading{Bremsquerschnitt}
 Definition: Bremsquerschnitt $S_{e,n}$
 \[
  S_{e,n} = \frac{1}{N} \Big( \frac{\partial E}{\partial x} \Big)_{e,n}
@@ -78,12 +80,15 @@ Mittlere Reichweite $R$:
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
-\subsubsection{elektronischer Energieverlust}
-elektronischer Energieverlust haupts"achlich durch inelastische St"o"se.
+\slideheading{elektronischer Energieverlust}
+Elektronischer Energieverlust haupts"achlich durch inelastische St"o"se.
 \begin{itemize}
  \item Anregung / Ionisation des Targets
  \item Anregung / Ionisation / Elektroneneinfang des eingeschossenen Ions
 \end{itemize}
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
 Energieverlust abh"angig von Energie $E$ der Ionen. (LSS, Firsov)
 \begin{itemize}
  \item niedrige Teilchenenergie: $S_e(E) = \sqrt{E}$
@@ -101,7 +106,7 @@ wobei
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
-\subsubsection{nuklearer Energieverlust}
+\slideheading{nuklearer Energieverlust}
 Beschreibung durch elastischen Sto"s:
 \[
  T_n(E,p) = E \frac{2 M_1 M_2}{(M_1 + M_2)^2} (1 - \sin \theta)
@@ -119,6 +124,9 @@ Integration "uber alle alle m"oglichen Energien $T_n$, gewichtet mit deren Wahrs
 \[
  S_n(E) = \int_0^\infty T_n(E,p) 2 \pi \partial p = \int_0^{T_{max}} T \partial \sigma(E,T_n)
 \]
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
 Festlegung von $\theta$ abh"angig von Potential $V(r)$. Wahl:
 \[
  V(r) = \frac{Z_1 Z_2 e^2}{4 \pi \epsilon_0 r} \phi \Big( \frac{r}{a} \Big)
@@ -127,7 +135,7 @@ wobei $\phi$ Abschirmfunktion darstellt.
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
-\subsubsection{Implanationsprofil}
+\slideheading{Implanationsprofil}
 Wegen Richtungs"anderungen der Ionen:
 \[
  R \neq \textrm{mittlere Implanationstiefe}
@@ -157,7 +165,7 @@ bild von maik requesten...
 Bestrahlung $\rightarrow$ Sch"aden im Kristallgitter durch:
 \begin{itemize}
  \item Sto"s mit Ion
- \item angesto"sene Atome $rightarrow$ Verlagerungskaskaden
+ \item angesto"sene Atome $\rightarrow$ Verlagerungskaskaden
 \end{itemize}
 Defektausheilung, Rekristallisation:\\
 verlagerte Gitteratome kehren an Gitterplatz zur"uck, durch:
@@ -166,7 +174,7 @@ verlagerte Gitteratome kehren an Gitterplatz zur"uck, durch:
  \item ionenstrahlinduzierte Ausheilung
 \end{itemize}
 Beobachtung aus Experiment:\\
-Intensit"at der Strahlensch"adigung verh"alt sich wie nukleare Bremskraft (lediglich leichter Shift)
+Intensit"at der Strahlensch"adigung verh"alt sich wie nukleare Bremskraft (lediglich leichter Shift).
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
@@ -181,19 +189,22 @@ Parameter:
  \item Implanation in $(100)$-orientiertes Silizium
 \end{itemize}
 Beobachtungen an oberer Grenzfl"ache zur amorphen Schicht:\\
-$\rightarrow$ Bildung amorpher lamellarer Strukturen\\
-bild von maik requesten...\\
+$\rightarrow$ Bildung amorpher lamellarer Strukturen
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
+bild von maik requesten...
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
 \subsection{Das Modell}
-Wie entstehen die geordneten amorphen Ausscheidungen:
+Entstehung der geordneten amorphen Ausscheidungen:
 \begin{itemize}
  \item geringe L"oslichkeit von Kohlenstoff in Silizium $\rightarrow$ Nukleation sph"arischer $SiC_x$-Ausscheidungen
  \item hohe Grenzfl"achenenergie zwischen $c-Si$ und $3C-SiC$ $\rightarrow$ Ausscheidungen sind amorph
- \item $SiC$-Dichte im amorphen um $20-30$ Prozent geringer als im kristallinen Zustand $\rightarrow$ Ausdehnung, Druckspannung auf Umgebung $\rightarrow$ Erschweren "Wiedereinbau" verlagerter Atome
+ \item $SiC$-Dichte im amorphen um $20-30\%$ geringer als im kristallinen Zustand $\rightarrow$ Ausdehnung, Druckspannung auf Umgebung $\rightarrow$ Erschweren des \dq Wiedereinbaus\dq{} verlagerter Atome
  \item Relaxation der Druckspannung in $z$-Richtung
- \item Verringerung der Kohlenstoff"ubers"attigung durch Diffusion von Kohlenstoff aus Kristallinem ins Amorphe (falsch implementiert :()
+ \item Verringerung der Kohlenstoff"ubers"attigung durch Diffusion von Kohlenstoff aus Kristallinem ins Amorphe
 \end{itemize}
 \end{slide}
 
@@ -213,22 +224,81 @@ Vereinfachungen:
  \item lineare N"aherung der nuklearen Bremskraft in diesem Bereich
  \item lineare N"aherung der Kohlenstoffkonzentartion in diesem Bereich
  \item Wahrscheinlichkeit fuer Amorphisierung $\sim$ nuklearer Bremskraft
+ \item Vernachl"assige Druckspannungen in $z$-Richtung
+ \item Druckspannung $\sim \frac{1}{r^2}$
 \end{itemize}
 \end{slide}
 
 \begin{slide}
-Pseudocode:
+grober Programmablauf:
 \begin{itemize}
  \item zuf"allige Wahl eines Punktes $(x,y,z)$, wobei $x,y$ gleichm"assig verteilt, $p(z)=az+c$
- \item Wahrscheinlichkeit, da"s Gebiet amorph wird $sim$ Druckspannung und Kohlenstoffkonzentartion
- \item Wahrscheinlichkeit, da"s Gebiet kristallin wird, ist $1 - \textrm{oberer Wahrscheinlichkeit}$
+ \item Wahrscheinlichkeit $p$, da"s Gebiet amorph wird $\sim$ Druckspannung und Kohlenstoffkonzentartion
+ \item Wahrscheinlichkeit, da"s Gebiet kristallin wird, ist $1 - p$
  \item lineare Verteilung der Kohlenstoffatome aus kristallinen Gebieten
 \end{itemize}
 \end{slide}
 
+\begin{slide}
+Wichtigste variable Parameter:
+\begin{itemize}
+ \item $-a$: Steigung nuklearen Energieverlusts
+ \item $-b$: Nuklearer Energieverlust f"ur $z=0$
+ \item $-s$: Anzahl der Durchg"ange $\equiv$ Anzahl der implanierten Ionen
+ \item $-r$: Abbruchkriterium f"ur Einfluss der Druckspannungen
+ \item $-f$: Einflu"s der Druckspannungen (Steigung)
+ \item $-p$: Einflu"s der Druckspannungen (y-Abschnitt)
+ \item $-A$: Steigung der linearen Kohlenstoffverteilung
+ \item $-B$: prozentualer Anteil des Kohlenstoffs f"ur $z=0$
+\end{itemize}
+\end{slide}
+
 \begin{slide}
 \subsection{Ergebnisse}
+Erfolg:
+\begin{itemize}
+ \item Grad der Amorphisierung geht linear mit $z$
+ \item Bildung einzelner Lamellen
+\end{itemize}
+Nicht beobachtet:
+\begin{itemize}
+ \item Regelm"assigkeit der lamellaren amorphen Ausscheidungen
+ \item Anwachsen der Gr"o"se der Ausscheidungen sowie deren Abst"ande in $z$-Richtung
+\end{itemize}
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
+Beobachtungen in Abh"angigkeit der Parameter:
+\begin{itemize}
+ \item Variation der Range
+ \begin{itemize}
+  \item Anteil lamellarer Gebiete nimmt mit Range zu
+  \item foobar
+ \end{itemize}
+\end{itemize}
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
+\begin{itemize}
+ \item Variation des Einflusses der Druckspannungen
+ \begin{itemize}
+  \item Zunahme lamellarer Gebiete mit Einflu"s der Druckspannung
+  \item gleichzeitige Erh"ohung der amorphen Gebiete im allgemeinen
+ \end{itemize}
+ \item Variation des y-Abschnitts der Druckspannungen
+ \begin{itemize}
+  \item Zunahme amorpher Gebiete
+  \item eher Abnahme der lamellaren Struktur
+ \end{itemize}
+\end{itemize}
+\end{slide}
+
+\begin{slide}
 parameter und bilder einfuegen...
 \end{slide}
 
+\begin{slide}
+\section{Ausblick}
+\end{slide}
+
 \end{document}