anfang zentralkraft problem / wirkungsquerschnitt

diff --git a/nlsop/Makefile b/nlsop/Makefile
index d21e666db7ca631a3b7da30a848ac1d48a231dd3..493382b3dc3264b04cab8da01a7888b7fc4f5408 100644 (file)
--- a/nlsop/Makefile
+++ b/nlsop/Makefile
@@ -1,5 +1,5 @@
 #!/usr/bin/make
 
 clean:
-       rm -f *.aux *.dvi *.log *.toc *.log *.lof
+       rm -f *.aux *.dvi *.log *.toc *.log *.lof *.lot
 

diff --git a/nlsop/diplom/grundlagen.tex b/nlsop/diplom/grundlagen.tex
index aa280238daa30da144003ccd45b6a5b277ac7685..fb00c308a8539ef43f5da6fc56d8e2919e4d3335 100644 (file)
--- a/nlsop/diplom/grundlagen.tex
+++ b/nlsop/diplom/grundlagen.tex
@@ -161,7 +161,6 @@
       \end{figure}
 
       Mit Hilfe der Transformation ins Schwerpunktsystem kann gezeigt werden, dass die Relativbewegung des Ions und des Atomkerns auf ein Einzelnes im Zentralfeld bewegtes Teilchen reduziert werden kann, wenn nur Kr"afte zwischen den beiden Teilchen wirken.
-
       \begin{figure}
         \begin{center}
         \includegraphics[width=10cm]{scatter_cm2.eps}
@@ -169,7 +168,6 @@
        \label{img:scatter_cm}
         \end{center}
       \end{figure}
-
       Im Schwerpunktsystem gilt (Abbildung \ref{img:scatter_cm}):
       \begin{equation}
       M_1 v_0 = ( M_1 + M_2 ) v_c \quad \textrm{,}
@@ -183,6 +181,7 @@
       also
       \begin{equation}
       M_c = \frac{M_1 M_2}{M_1 + M_2} \quad \textrm{,}
+      \label{eq:m_red}
       \end{equation}
       erh"alt man f"ur die Schwerpunktsbewegung aus \eqref{eq:imp_cons_cm} den Ausdruck
       \begin{equation}
@@ -197,8 +196,8 @@
       Durch eine einfache geometrische "Uberlegung und der Bedingung, dass der Gesamtimpuls im Schwerpunktsystem Null ist, erh"alt man folgenden Zusammenhang der Ablenkwinkel des Targetatoms im Schwerpunkt- und Laborsystem (Abbildung \ref{img:angle_conv}):
       \begin{equation}
       \Phi = 2 \phi \quad \textrm{.}
+      \label{eq:angle_conv}
       \end{equation}
-       
       \begin{figure}
         \begin{center}
         \includegraphics[width=10cm]{angle_conv.eps}
@@ -206,15 +205,30 @@
        \label{img:angle_conv}
         \end{center}
       \end{figure}
-
       F"ur die auf das Targetatom "ubertragene Energie gilt:
       \begin{equation}
       T = \frac{1}{2} M_2 v_2^2 \quad \textrm{.}
       \end{equation}
       Mit $v_2 = 2 v_c cos(\phi)$ und \eqref{eq:v_sp} erh"alt man:
       \begin{equation}
-      T = \frac{1}{2} M_2 \Big( \frac{2 v_0 M_c cos(\phi)}{M_2} \Big)^2 = \frac{2}{M_2} \Big( v_0 M_c cos(\phi) \Big)^2
+      T = \frac{1}{2} M_2 \Big( \frac{2 v_0 M_c cos(\phi)}{M_2} \Big)^2 = \frac{2}{M_2} \Big( v_0 M_c cos(\phi) \Big)^2 \quad \textrm{.}
+      \label{eq:delta_e}
+      \end{equation}
+      Die anf"angliche Energie des Systems $E$ ist festgelegt durch $E = \frac{1}{2} M_1 v_0^2$. 
+      Aus Abbildung \ref{img:scatter_cm} erkennt man, dass $\Phi = \pi - \Theta$ ist und mit \eqref{eq:angle_conv} und einsetzen von \eqref{eq:m_red} f"ur die reduzierte Masse in \eqref{eq:delta_e} bekommt man folgenden Ausdruck f"ur den Energie"ubertrag:
+      \begin{equation}
+      T = \frac{2}{M_2} v_0^2 \frac{M_1^2 M_2^2}{(M_1 + M_2)^2} sin^2 \Big( \frac{\Theta}{2} \Big) = E \frac{4 M_1 M_2}{(M_1 + M_2)^2} sin^2 \Big( \frac{\Theta}{2} \Big) \quad \textrm{.}
+      \label{eq:final_delta_e}
+      \end{equation}
+      Die maximal "ubertragene Energie erh"alt man f"ur den zentralen Sto"s mit $\Theta = \pi$, also f"ur $\Phi = 2\phi = 0$:
+      \begin{equation}
+      T_{max} = E \frac{4 M_1 M_2}{(M_1 + M_2)^2}
+      \label{eq:delta_e_max}
       \end{equation}
+     
+      Bis jetzt ist also der Energieverlust des Ions in einem elastischen Streuvorgang abh"angig vom Winkel bekannt. Mit der Wahrscheinlichkeit fuer den Streuvorgang zu jedem Winkel kann der durchschnittliche Energie"ubertrag berechnet werden.
+      Mit der Annahme, dass Kr"afte zwischen den Teilchen nur entlang ihrer Verbindungsachse wirken und der Gesamtimpuls des Systems Null ist, verlaufen die zwei Teilchenbahnen symmetrisch zueinander. Daher reicht die Bestimmung einer einzelnen Teilchenbahn.
+      Das Zweik"orperproblem kann so auf die Wechselwirkung eines Teilchens mit der reduzierten Masse $M_c$ und der Geschwindigkeit $v_c$ in einem statischen Zentralfeld um den Ursprung des Schwerpunktsystems reduziert werden.
 
 
       \subsubsection{Elektronische Bremskraft}