\end{slide}
\begin{slide}
-\subsubsection{Bremsquerschnitt}
+\slideheading{Bremsquerschnitt}
Definition: Bremsquerschnitt $S_{e,n}$
\[
S_{e,n} = \frac{1}{N} \Big( \frac{\partial E}{\partial x} \Big)_{e,n}
\end{slide}
\begin{slide}
-\subsubsection{elektronischer Energieverlust}
+\slideheading{elektronischer Energieverlust}
Elektronischer Energieverlust haupts"achlich durch inelastische St"o"se.
\begin{itemize}
\item Anregung / Ionisation des Targets
\begin{slide}
Energieverlust abh"angig von Energie $E$ der Ionen. (LSS, Firsov)
\begin{itemize}
- \item niedrige Teilchenenergie: $S_e(E) = \sqrt{E}$
+ \item niedrige Teilchenenergie: $S_e(E) \sim \sqrt{E}$
\item hohe, nicht relativistische Teilchenenergie: $S_e(E) = N \frac{4 \pi Z_1^2 Z_2^2 e^2}{m_e v_0^2} \textrm{ln} \, \Big( \frac{2 m_e v_0^2}{I} \Big)$
\end{itemize}
wobei
\end{slide}
\begin{slide}
-\subsubsection{nuklearer Energieverlust}
+\slideheading{nuklearer Energieverlust}
Beschreibung durch elastischen Sto"s:
\[
T_n(E,p) = E \frac{2 M_1 M_2}{(M_1 + M_2)^2} (1 - \sin \theta)
\]
Integration "uber alle alle m"oglichen Energien $T_n$, gewichtet mit deren Wahrscheinlichkeit liefert Bremsquerschnitt $S_n$:
\[
- S_n(E) = \int_0^\infty T_n(E,p) 2 \pi \partial p = \int_0^{T_{max}} T \partial \sigma(E,T_n)
+ S_n(E) = \int_0^\infty T_n(E,p) 2 \pi \partial p = \int_0^{T_{max}} T \sigma(E,T_n) \partial \sigma
\]
\end{slide}
\end{slide}
\begin{slide}
-\subsubsection{Implanationsprofil}
+\slideheading{Implantationsprofil}
Wegen Richtungs"anderungen der Ionen:
\[
- R \neq \textrm{mittlere Implanationstiefe}
+ R \neq \textrm{mittlere Implantationstiefe}
\]
N"aherung des Konzentartionsprofils durch Gau"sverteilung:
\[
\end{slide}
\begin{slide}
-Ionisationsprofil aus Monte-Carlo-Simulation (TRIM):
+Implantationsprofil aus Monte-Carlo-Simulation (TRIM):
\\
-bild von maik requesten...
+\includegraphics[width=10cm,clip,draft=no]{implsim_.eps}
\end{slide}
\begin{slide}
\item ionenstrahlinduzierte Ausheilung
\end{itemize}
Beobachtung aus Experiment:\\
-Intensit"at der Strahlensch"adigung verh"alt sich wie nukleare Bremskraft (lediglich leichter Shift).
+$\rightarrow$ Intensit"at der Strahlensch"adigung verh"alt sich wie nukleare Bremskraft.
\end{slide}
\begin{slide}
-\section{Nannolamelare Selbstordnungsprozesse}
+\section{Nanolamellare Selbstordnungsprozesse}
\end{slide}
\begin{slide}
Parameter:
\begin{itemize}
\item niedrige Targettemperaturen, $T < 400$ Grad Celsius
- \item Implanation in $(100)$-orientiertes Silizium
+ \item Implantation in $(100)$-orientiertes Silizium
\end{itemize}
Beobachtungen an oberer Grenzfl"ache zur amorphen Schicht:\\
$\rightarrow$ Bildung amorpher lamellarer Strukturen
\end{slide}
\begin{slide}
-bild von maik requesten...
+TEM-Aufnahme lamellarer und sph"arischer amorpher Gebiete:\\
+\\
+\includegraphics[width=10cm,clip,draft=no]{k393abild1_.eps}
\end{slide}
\begin{slide}
\end{slide}
\begin{slide}
-Folgen:\\
+Folgen:
\begin{itemize}
+ \item Nukleation amorpher sph"arischer Ausscheidungen
\item F"orderung der Amorphisierung zwischen 2 Ausscheidungen
\item Bildung amorpher lamellarer Strukturen
\end{itemize}
+\includegraphics[width=10cm,clip,draft=no]{model1_.eps}
\end{slide}
\begin{slide}
parameter und bilder einfuegen...
\end{slide}
+\begin{slide}
+\section{Ausblick}
+\end{slide}
+
\end{document}